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真空中や空気中における電磁波の伝搬の速度は 光速度 c = 299 792 458 m/s ≒ 3×108 m/s であり、 波長は c を周波数で割ることによって得られる。
周波数 f | 波長 λ (概算) |
---|---|
1kHz | 300km |
3kHz | 100km |
10kHz | 30km |
30kHz | 10km |
100kHz | 3km |
300kHz | 1km |
1MHz | 300m |
3MHz | 100m |
10MHz | 30m |
30MHz | 10m |
100MHz | 3m |
300MHz | 1m |
1GHz | 30cm |
3GHz | 10cm |
10GHz | 3cm |
30GHz | 1cm |
100GHz | 3mm |
300GHz | 1mm |
真空中や空気中における波長は上記のように単純に計算できるが、 電磁波が誘電体中を伝搬する時には、 その伝搬速度は誘電体の比誘電率 εr に応じて、 c / √εr に低下する (ここでは、比透磁率は 1 と仮定する)。 従って、誘電体中を伝搬する電磁波の波長は 真空中の波長の 1 / √εr 倍になる。
例えば、ポリエチレンの比誘電率は 2.3 程度であり、 その中での 1GHz の電磁波の波長はおおよそ 30cm / √2.3 ≒ 20cm となる。
これは同軸ケーブルや ストリップラインなどの 伝送線路を伝搬する信号についても同様であり、 その伝搬速度の光速に対する比率は、速度係数、あるいは波長短縮率と呼ばれる。 発泡させた誘電体を用いた場合、 その発泡率が高くなる (空気の割合が大きくなる) と実効的な誘電率が低くなり、 速度係数は大きくなる (速度や波長が真空中の値に近づく)。
マイクロストリップの場合、 トレースが誘電体に充分に深く埋め込まれていれば 速度係数は 1 / √εr に近付くが、 トレースが誘電体の表面 (あるいは浅い位置) に設けられていれば 速度係数は空気中の値との中間的な値となる。
by Tom Sato, 2008-05-11